✨Hệ hai trạng thái lượng tử

Trong cơ học lượng tử, một hệ hai trạng thái là một hệ có 2 trạng thái lượng tử khả thi, ví dụ spin của một hạt spin-1/2 như electron có thể nhận giá trị +ħ/2 hoặc −ħ/2, với ħ là hằng số Planck rút gọn.Một ví dụ thường được nghiên cứu trong vật lý nguyên tử, là sự thay đổi trạng thái của nguyên tử từ bình thường sang trạng thái kích thích.

Các tính chất vật lý của hệ hai trạng thái trong cơ học lượng tử là tầm thường nếu 2 trạng thái có năng lượng bằng nhau. Tuy nhiên nếu có sự chênh lệch về năng lượng thì động lực học không tầm thường có thể diễn ra.

Động lực học cho toán tử Hamilton không phụ thuộc thời gian

Nếu đặt $H$ là Toán tử Hamilton không phụ thuộc thời gian, $|a\backslash rang$ và $|b\backslash rang$ là 2 trạng thái năng lượng riêng của hệ, với các giá trị riêng là $E\_a$ và $E\_b$.

Bất kỳ trạng thái $|\backslash psi(t)\backslash rang$ nào của hệ cũng có thể viết dưới dạng chồng chập lượng tử của các trạng thái riêng của năng lượng; ví dụ tại $t=0$ ta có: :$|\backslash psi(0)\backslash rang\; =\; c\_a\; |a\backslash rang\; +\; c\_b\; |b\backslash rang,$ với $c\_a$ và $c\_b$ là các hệ số phức.

Tại một thời điểm sau đó $t$, các trạng thái năng lượng riêng $|a\backslash rang$ và $|b\backslash rang,$ sẽ biến đổi thành $|a\backslash rang\; e^\{-iE\_a\; t/\backslash hbar\}$ và $|b\backslash rang\; e^\{-iE\_b\; t/\backslash hbar\}$, do đó

Các tính chất vật lý của hệ hai trạng thái rất hữu dụng khi áp dụng vào các hệ đa trạng thái chỉ có đủ năng lượng để kích thích 2 trạng thái thấp nhất, kết quả là tạo ra một hệ hai trạng thái. Trong thực tế, rất khó để nhận diện một hệ hai trạng thái thực thụ; thường chỉ đơn thuần là các hệ có chu trình năng lượng cô lập 2 trạng thái cụ thể.

Tập hợp tất cả trạng thái trong hệ hai trạng thái có thể được sơ đồ hóa bằng một quả cầu Bloch. Trong hình thái này, mỗi trạng thái được biểu diễn bằng 1 điểm trên quả cầu đơn vị. Hệ tọa độ cầu được chọn sao cho trạng thái năng lượng riêng $|a\backslash rang$ có độ dư vĩ θ = 0 và trạng thái năng lượng riêng $|b\backslash rang$ có θ = π (nói cách khác, $|a\backslash rang$ nằm ở cực Bắc và $|b\backslash rang$ nằm ở cực Nam). Trạng thái $|\backslash psi\backslash rang$ có độ dư vĩ θ và góc phương vị φ được tính bởi các hệ số $c\_a$ và $c\_b$.

Tiến động trong trường

Tương tác giữa một hệ hai trạng thái và một trường ngoài dẫn đến sự tiến động của các vectơ trạng thái. Khả năng điều khiển vị trí của một vectơ trạng thái trên quả cầu Bloch được thực thi bởi qubit. Giả dụ, một hạt có spin-1/2 được đặt trong từ trường $\backslash mathbf\{B\}\; =\; B\backslash mathbf\{\backslash hat\; n\}$. Toán tử Hamilton trong trường hợp này là:

:$H=-\backslash boldsymbol\{\backslash mu\}\backslash cdot\backslash mathbf\{B\}=-\backslash mu\backslash boldsymbol\{\backslash sigma\}\backslash cdot\backslash mathbf\{B\}$

với $\backslash mu$ là độ lớn của mômen lưỡng cực từ của hạt và $\backslash boldsymbol\{\backslash sigma\}$ là vectơ Ma trận Pauli. Tương tự với các hệ khác, $\backslash mu$ là hằng số, $\backslash mathbf\{B\}=B\backslash mathbf\{\backslash hat\{n$ là trường ngoài. Giải phương trình Schrödinger phụ thuộc thời gian $H\backslash psi\; =\; i\backslash hbar\; \backslash partial\_t\; \backslash psi$ cho ra kết quả

:$\backslash psi(t)\; =\; e^\{i\backslash omega\; t\; \backslash boldsymbol\{\backslash sigma\}\backslash cdot\; \backslash mathbf\{\backslash hat\{n\}\; \backslash psi(0),$

với $\backslash omega\; =\; \backslash mu\; B/\backslash hbar$ và $e^\{i\backslash omega\; t\; \backslash boldsymbol\{\backslash sigma\}\backslash cdot\; \backslash mathbf\{\backslash hat\{n\}\; =\; \backslash cos\{\backslash left(\backslash omega\; t\backslash right)\}\; I\; +\; i\; \backslash mathbf\{\backslash hat\{n\backslash cdot\backslash boldsymbol\{\backslash sigma\}\; \backslash sin\{\backslash left(\backslash omega\; t\backslash right)\}$. Công thức này tương đương với vectơ Bloch tiến động quanh $\backslash mathbf\{\backslash hat\{n$ với tần số góc $2\backslash omega$. Nhìn chung:

:

Sự biểu diễn trên quả cầu Bloch cho một vectơ trạng thái $\backslash psi(0)$ sẽ chỉ là vectơ của các giá trị được mong đợi $\backslash mathbf\{R\}=\backslash left(\backslash langle\; \backslash sigma\_x\; \backslash rangle,\backslash langle\; \backslash sigma\_y\; \backslash rangle,\backslash langle\; \backslash sigma\_z\; \backslash rangle\; \backslash right)$. Ví dụ, xét trường hợp $\backslash psi(0)$ là chồng chập lượng tử chuẩn hóa của $|\backslash uparrow\backslash rangle$ và $|\backslash downarrow\backslash rangle$, hay, một vectơ có thể biểu diễn dưới dạng $\backslash sigma\_z$:

:$\backslash psi(0)\; =\; \backslash frac\{1\}\{\backslash sqrt\{2\backslash begin\{pmatrix\}\; 1\; \backslash \; 1\; \backslash end\{pmatrix\}$

Các thành phần của $\backslash psi(t)$ trên quả cầu Bloch sẽ là $\backslash mathbf\{R\}=\backslash left(\backslash cos\{2\backslash omega\; t\},-\backslash sin\{2\backslash omega\; t\},0\backslash right)$. Đây là vectơ cơ sở có hướng $\backslash mathbf\{\backslash hat\{x$ và tiến động quanh $\backslash mathbf\{\backslash hat\{z$ theo chiều kim đồng hồ. Bằng việc quay quanh $\backslash mathbf\{\backslash hat\{z$, bất kỳ vectơ trạng thái $\backslash psi(0)$ nào cũng có thể biểu diễn bằng $a|\backslash uparrow\backslash rangle\; +\; b|\backslash downarrow\backslash rangle$ với các hệ số thực $a$ và $b$. Các vectơ tương ứng với Bloch vectơ trong mặt phẳng xz tạo thành một góc $\backslash tan(\backslash theta/2)\; =\; b/a$ với trục z. Vectơ này sẽ tiếp tục tiến động quanh $\backslash mathbf\{\backslash hat\{z$. Trên lý thuyết, bằng việc cho hệ tương tác với các trường có hướng và độ lớn xác định trong một khoảng thời gian hợp lý, ta có thể điều hướng Bloch vector theo bất kỳ hướng nào, tương đương với việc tính được bất kỳ chồng chập lượng tử phức nào. Đây là cơ sở cho rất nhiều công nghêj, gồm cả máy tính lượng tử và chụp cộng hưởng từ.

Các ví dụ về hệ hai trạng thái lượng tử

• Các hạt Spin-1/2 là các hệ hai trạng thái lượng tử khi chỉ xét các bậc spin tự do.
• Sự đổi bậc tự do trong phân tử amonia; Nitơ ở đỉnh của phân tử Amonia có hai trạng thái - "up" and "down", nằm ở hai bên ngược nhau trong mặt phẳng tạo bởi ba nguyên tử hydro. Trong một điện trường, hai trạng thái này không tương đương năng lượng.
• Các hệ hai trạng thái rất quan trọng với máy tính lượng tử và được sử dụng để tính toán các qubit.