✨Lý thuyết phi tuyến các laser bán dẫn

Lý thuyết laser bán dẫn Fabry-Perot (FP) đã chứng minh là phi tuyến, vì độ lợi , và hệ số tổn thất là các hàm của dòng năng lượng.

Lý thuyết phi tuyến có thể giải thích một số thí nghiệm mà một số thí nghiệm thậm chí không thể giải thích (ví dụ, độ rộng tuyến tính laser), ít được mô hình hoá hơn, dựa trên các mô hình lý thuyết khác; điều này cho thấy lý thuyết phi tuyến phát triển là một mô hình mới của lý thuyết laser.

Phương trình trong môi trường khuếch đại

Các phương trình Maxwell mô tả trường cho môi trường thụ động và không thể được sử dụng để mô tả trường trong laser và khuếch đại lượng tử. Các phương trình hiện tượng bắt nguồn từ trường điện từ trong môi trường khuếch đại, tức là phương trình Maxwell cho môi trường đó, và định lý Poynting cho các phương trình này . Phương trình Maxwell trong môi trường khuếch sử dụng để thu được các phương trình về dòng năng lượng và mô tả hiệu ứng pha phi tuyến . :$(1)\backslash quad\; rot\backslash vec\; H\; =(\backslash sigma-\backslash eta)\backslash vec\; E+\{\backslash partial\; \backslash vec\; D\; \backslash over\; \backslash partial\; t\},$ trong đó η là một hệ số độ lợi riêng; σ là độ dẫn riêng mô tả các tổn thất không đồng bộ (ví dụ, trên các electron tự do). Các phương trình Maxwell khác được sử dụng không thay đổi. :$(2)\backslash quad\; rot\backslash vec\; E\; =\; -\{\backslash partial\; B\; \backslash over\; \backslash partial\; t\},\; divD\; =\; 0,\; divB\; =\; 0,$ :$(3)\backslash quad\; D=\backslash epsilon\text{'}\backslash epsilon\_0E,\; B=\backslash mu\_0\backslash mu\; H,$ Định lý Poynting rút ra từ (1)-(3):
:$(4)\backslash quad\; \backslash int\_V\; \backslash eta|E(\backslash omega)|^2\backslash ,\; dv=\backslash int$V\sigma|E(\omega)|^2\, dv+\oint{S}(Sn)ds,